1 DU MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. 531 liÔUS àVftTiR fait r»î»CCOT^ An Àt&iAnri A~>{ »V«.«n’n’ ̃/ 1
a-c3s.l~4-~]̃: -67.
Quoique nous ayons fait passer end différentiation relatée à~, il Jat1dta, : c-pynd-nt’l uepa~ Í~irv-ierle tempsqui entre dans, U, 1 ~t ;U, ;<~&t pourquoi, n pus ie dés.ignérons par t’, avant cette dif-rentia~ sorte que U, et U. seront les valeurs de V qui répondent à x- b et ~==–~ et l’une et l’autre à tW t’t ;
D âpres ce que représentent F~ et. Ft~(no~31 nous aurons ~L+~–’ F~ rlU, dU~ F
dh +~––– -==-F
En faisant usage de la valeur de V il vient
F~=~(~[/-3~os.(A-cos.+~(h+b)[.f3(~-+-b ; Z, cos `v)y=f3(~-t-b, i~ ; f ;-cos.~)~, ~7~–cos.~)–~(Â-–cos.~)] —(~+~[/~+~cos.~)–+~eos.), tï-r di7, = ~~7sin. [~ (& -.w’b r~ l ~co, sw’) f 3.(h : r., rb, ~ r, .19 -cos ; v `)~dU. =N: r l s-nv. w’ (f~{~ -k b. r s l -é-s. ~’) r+-. f 3 (~+-: b= ; j l ; é-¢s > `) v’ étant ce qu-d-v :~ntl’: a, ng, le vQ1JR, I ; id :<), l) y change t en t’. Au moyen de ces différentes valeurs, on peut effectuer les intégrations relatives à r et it qui’sont l-s v équations (/ ?).
(3y) Pour cela, soit généralement
(’ kk’rdrdu :-1’ ;)
0 [(~+~cos.+~ 3 =~(k, ~), {OOj2.r’" Ï~ Zr~° si, n~ (zt> y-z : 3 o 0 -(k’-i=l’r-rlcos. (u-w ~~(k" -f-L=~r 2 -2~fcos. ` s (~z~ z -~l(~5~i
