DU MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. 533
~)==/~°/~ – CO 1 00 (~ ft-s + G= +y +y -~t- 2~<x-<):’)(~~+~t-~°+~ 2jrot-’2~)]t~’ ~~e ~f’) oo ¡OO.–M)< 3 ~-OP~-0. [(~’+~+~’H~2jrK––2~<xO(~+Z’+~’+~~2~<X––2~’K')]-Mettonsy’ + K’ à la place de y’, les limites relatives ày’ ne
changeront pas et nous aurons plus simplement
00 00 y kk, d-dy’
—~(~)==~ ~-oc~-eo[(~+K~+~+~"+2~K)(/c~+K’+jr’+~’–2jrK)]~’ 7
J~ 3 —coJ-co « k=: a=+y.=+ ?, =:+: l~, x~(kls+, a’+~+~2~a on a supprimé la partie de la seconde intégrale qui contiendrait la première puissance dey, et, dont les éléments
seraient, deux à deux, égaux et de signes contraires entre
les lllutes¡y = 00..
D’après l’expression de (k’), on voit que la partie de
cette intégrale qui répond aux y négatives, sera la même que la partie de ~(~) relative aux y positives, et ~ce.~e~.
On aura donc
?(~)=p(~) ;
ce qui fera disparaître dans l’Intégrale que contient la première équation (rrc), les termes de la forme :<p(~)–~ (k’, k~,
etnelaisserasubsisterque ceuxdelaforme :<p(A,)– ?(~),
pour lesquels on aura (~~r/"––––
t ~-OC~-Oc[(~’+6t+~+~~––4Ky] ? $. ·-
