![{\displaystyle {\begin{aligned}{\frac {d\mathrm {Q} }{d\alpha }}=&-{\frac {3\mu '^{2}p}{8\pi }}\int _{0}^{\infty }\int _{0}^{2\pi }(\alpha -r\cos .v){\frac {d.}{dt}}\left[(\gamma -b)f^{6}(\gamma -b,r,\alpha ,\cos .v)\right.\\&\qquad \qquad \qquad \qquad \qquad \left.-(\gamma +b)f^{6}(\gamma +b,r,\alpha ,\cos .v)\right]r\,dr\,du\\&-{\frac {3\mu '^{2}p}{8\pi }}{\frac {d\gamma }{dt}}\int _{0}^{\infty }\int _{0}^{2\pi }\left[f^{6}(\gamma -b,r,\alpha ,\cos .v)\right.\\&\qquad \qquad \qquad \qquad \left.-f^{6}(\gamma +b,r,\alpha ,\cos .v)\right](\alpha -r\cos .v)r\,dr\,du.\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ee489e7bf065950856f3184bd3cfd0043197c499)
On pourra, dans la première intégrale, faire passer le facteur
sous la différentielle relative à
en le remplaçant par
et
étant, comme précédemment, les valeurs de
et
relatives à une constante
qu’on fera égale à
après la différentiation. On fera sortir ensuite cette différentielle hors du signe
puis on substituera la variable
à l’angle
D’ailleurs on a identiquement
![{\displaystyle \alpha '-r\cos .v'=\alpha '-r\cos .v.\cos .n(t-t')-r\sin .v\sin .n(t-t')\,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/5ebd0dadac32c5bf7758a59db15f41d516db1fa7)
la partie de l’intégrale qui comprendra le dernier terme de ce facteur, sera nulle entre les limites
et comme il est indifférent de faire
dans
avant ou après la différentiation, on voit qu’il suffira de remplacer
par
en sorte que l’on aura
|
|
(x)
|
Les intégrales doubles que ces formules renferment peu-