à-dire que les composantes de leurs actions suivant AB se détruisaient mutuellement, tandis que les composantes perpendiculaires s’ajoutaient, mais étaient balancées par les actions contraires des molécules E’ et F’, situées au-dessous de AB. Lorsque le point matériel M est transporté en m, les composantes parallèles à AB des deux actions exercées sur lui par les molécules E et F, ne sont plus généralement égales entre elles, et les petits changements qu’elles ont éprouvés, ou leurs différentielles, agissent dans le même sens, et tendent à ramener le point m dans sa position primitive M, si c’était celle d’un équilibre stable.
En effet, représentons par φ(r) l’action qu’exerce une molécule située à une distance r, telle que les molécules E et F. Prenons M pour origine des coordonnées, et les droites AB et MG pour axes des x et des y : représentons par x et y les coordonnées du point F ; celles de E seront y et x. Les distances EM et FM, ou r, sont égales à x2+y2, et par conséquent les forces qui agissent suivant FM et suivant EM sont l’une et l’autre représentées par φ(x2+y2). De plus, le sinus de l’angle FMB est égal à yx2+y2, et son cosinus à xx2+y2 ; donc les deux deux composantes de la force dirigée suivant FM sont, parallèlement aux x, xx2=Y2. φ(x2+y2), ou xψ(x2=y2), et parallèlement aux y, yx2+y2. φ(x2+y2), ou, yψ(x2+y2), si l’on adopte pour le sens positif des forces parallèles aux axes des coordonnées celui dans lequel agit chacune de ces deux composantes. De même, les composantes de l’action exercée par la molécule E sont respectivement —xψ(x2+y2), et yψ(x2+y2) c’est-à-dire, qu’elles ne diffèrent des premières que par le signe de x. Maintenant, pour
