calculer les petites quantités dont ces composantes ont changé par le déplacement du point il faut différentier leurs expressions relativement à on trouve ainsi, pour les différentielles des composantes de la force :
![{\displaystyle x\ldots \left[\psi \left(x^{2}+y^{2}\right)+2x^{2}\psi '\left(x^{2}+y^{2}\right)\right]dx\,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/4c77efe5a5dbacaa18500a395c08832c4139fa76)
L’expression de la force ne différant de celle de la force que par le signe de on peut obtenir immédiatement les variations de ses composantes en changeant simplement le signe de dans les deux expressions ci-dessus, sans changer, bien entendu, celui du petit déplacement qui a lieu dans le même sens pour les deux forces. Or, on voit à la seule inspection des formules, que la différentielle de la composante parallèle aux conservera le même signe et s’ajoutera par conséquent à celle de la force tandis que la différentielle de la composante parallèle aux se retranchera de la variation correspondante de l’autre force, et la détruira. Il résulte donc du petit déplacement du point suivant une force parallèle à la même direction, et qui tend à ramener ce point vers sa position d’équilibre. Par conséquent, si le point restant fixe, on déplace un peu la partie supérieure du milieu parallèllement à (ce qui revient au même), le point sera poussé suivant la direction ainsi que toutes les autres molécules de cette tranche : elle sera donc sollicitée dans toute son étendue à glisser suivant son plan Par le déplacement de cette tranche, le même effet sera produit successivement sur les tranches parallèles etc. ; et c’est ainsi que les vibrations transversales de l’onde incidente pourront se transmettre dans toute l’étendue du milieu.
