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Verge en fer.

$l={\frac {1}{8}}\left(0^{\text{m}}{,}88\right),\qquad \varepsilon =2^{\text{mm}}{,}25,\qquad n=45514.$

${\begin{array}{c|c|c}\hline {\text{Observation}}.&{\text{Calcul}}.&\qquad {\text{Différence}}.\qquad \\\qquad n_{1}=3686\qquad &\qquad n_{1}=3683\qquad &-3\\\hline \end{array}}$

Les différences entre le calcul et l’expérience sont, comme on voit, assez petites pour qu’on puisse les attribuer sans crainte aux erreurs inévitables des observations, et particulièrement à celles qui ont pu être commises sur l’évaluation du rayon $\varepsilon .$

§ V.

Équations de l’équilibre et du mouvement d’une membrane élastique.

(51) Nous supposerons cette membrane assez mince pour qu’elle soit parfaitement flexible, qu’elle n’ait par elle-même aucune tendance à prendre une forme ou une autre, et qu’elle ne devienne élastique que par l’effet des tensions qu’on lui fait éprouver. Nous traiterons son épaisseur comme infiniment petite ; et conséquemment nous regarderons les forces $\mathrm {P_{1},P_{2}} ,$ etc., du n^o 7, comme constantes en chaque point dans toute l’étendue de cette épaisseur normale à la membrane. Enfin dans toute l’étendue de la membrane, excepté son contour que l’on considérera en particulier, je supposerai nulles les forces $\mathrm {X_{1},Y_{1},Z_{1}} ,$ que comprennent les équations (4) du n^o 10.

La surface que la membrane formera pour obéir aux autres