Nous conserverons, pour abréger, les lettres
et
à la place de leurs valeurs maintenant connues.
Je substitue la formule (11) à la place de
dans l’équation (17), puis j’égale les coefficients des termes semblables dans les deux membres ; il vient d’abord
![{\displaystyle \int _{0}^{l}\left(\int _{0}^{\pi }\cos .(mr\cos .\omega )\sin .^{2}\omega \,d\omega .\int _{0}^{\pi }\cos .(m'r\cos .\omega )\sin .\omega \,d\omega \right)r^{3}dr=0,(18)}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/311df5dbf407834755153094014dd5debe825256)
tant que
et
sont deux racines des équations (12) ou (13) dont les carrés sont différents ; et dans le cas particulier de
on a
![{\displaystyle {\begin{aligned}&\mathrm {A} \int _{0}^{l}\left(\int _{0}^{\pi }\cos .(mr\cos .\omega )\sin .^{2}\omega \,d\omega \right)^{2}r^{3}fr\,dr=\mathrm {C} ,\\&\mathrm {B} \int _{0}^{l}\left(\int _{0}^{\pi }\cos .(mr\cos .\omega )\sin .^{2}\omega \,d\omega \right)^{2}r^{3}\operatorname {F} r\,dr=\mathrm {C} '\,;\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/121b60b1162dc35a841ae895765e9ca2ef206f9a)
ce qui détermine les valeurs cherchées de
et
d’après celles de
et
La formule (11) ne contenant plus maintenant que des quantités données, fera connaître l’état de la plaque à chaque instant, et renferme conséquemment la solution complète du problème qu’il s’agissait de résoudre. En faisant
dans cette formule et dans sa différentielle relative à
on en déduira des expressions de
et
en séries qui représenteront ces fonctions arbitraires dans l’intervalle compris depuis
jusqu’à ![{\displaystyle r=l.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/358ba6cba4074a734cca4c35069b35bcfdf61a19)
(58) Au moyen de l’équation (18), on prouvera que les équations (12) et (13) n’ont pas de racines imaginaires. Tous les termes de la formule (11) seront donc périodiques ; mais, à cause que les racines de ces équations sont incommensurables, la membrane ou la plaque que nous considérons n’exé-