![{\displaystyle \left.{\begin{aligned}\alpha _{1}=&\left(\eta -s'{\frac {d\zeta }{d\eta }}\right){\frac {1}{r_{1}}},\\\beta _{1}=&\left(\eta '-s'{\frac {d\zeta }{d\eta '}}\right){\frac {1}{r_{1}}},\\\gamma _{1}=&(s'+\zeta -s){\frac {1}{r_{1}}},\\r_{1}=&r-{\frac {(s+s')\zeta }{r}},\\\mathrm {R} _{1}=&\mathrm {R} -{\frac {(s+s')\zeta }{r}}{\frac {d\mathrm {R} }{dr}},\qquad \end{aligned}}\right\}\quad (3)}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/5792f79048b8dd9cf3e1a8162cc0ad09dccd76b8)
en faisant, pour abréger,
![{\displaystyle r^{2}=\eta ^{2}+\eta '^{2}+(s-s')^{2},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/3590e018f539ef346a9390b5d480b316c5a8c24b)
et désignant par
ce que devient
quand on y met
à la place de
Les trois variables
sont toujours les coordonnées de
parallèles aux axes des
et rapportées au point
comme origine, et l’on a
![{\displaystyle \zeta =\mathrm {E} \eta ^{2}+\mathrm {E} '\eta '+\mathrm {E} ''\eta \eta ',}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/1fd7cd3fab1b54f1bd6679fafd138762c297ebf4)
étant des coefficients indépendants de
et ![{\displaystyle \eta '.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/aeabce1e977118f149d689eba2f8289e5a234768)
Cela posé, les composantes suivant les
de l’action exercée sur le filet
par tous les autres filets de
compris dans sa sphère d’activité, seront les forces
données par les équations (1) du no 11. De plus, on verra, comme dans le no 12, que pour tenir compte de l’élargissement ou du rétrécissement de ces différents filets, il faudra multiplier sous les signes
les composantes de la force
par
en désignant par
un coefficient qui ne dépendra que de la courbure de
au point M. Observons aussi qu’à égale étendue, les sections d’un même filet, parallèles à sa base, renfermeront des nombres différents de