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membre les intégrales depuis la section $\mathrm {AB}$ jusques à la $\alpha \beta$ seulement, ce qui donnera

$2k\log .{\frac {\mathrm {P} }{p}}=\mathrm {U} ^{2}\left({\frac {\mathrm {P} '^{2}\Omega '^{2}}{p^{2}\omega ^{2}}}-\mathrm {\frac {P'^{2}\Omega '^{2}}{P^{2}\Omega ^{2}}} \right),$

équation conforme à l’équation (7) du n^o 4, et qui servira à déterminer la valeur de la pression dans une section quelconque, comme on l’a vu n^o 8.

13. Considérons maintenant les cas où il y aurait des changements brusques dans la grandeur des sections transversales du vase ou tuyau parcouru par le fluide, et spécialement les cas où le fluide serait obligé de passer par un petit orifice ouvert dans un diaphragme établi transversalement dans l’intérieur du vase. On sait que, pour les fluides incompressibles, une semblable disposition cause une diminution dans la vitesse d’écoulement, et que, en conservant toujours l’hypothèse du parallélisme des tranches, on représente assez fidèlement les effets naturels, en tenant compte de la perte de force vive résultant des changements instantanés qui doivent être supposés dans les vitesses des tranches. Les mêmes considérations peuvent être appliquées à l’écoulement des fluides élastiques. Nous supposerons donc que l’on ait établi dans le vase $\mathrm {ABCD}$ (fig. 6) un diaphragme transversal, qui oblige le fluide à passer dans la section $\mathrm {EF} ,$ à laquelle succède immédiatement la section plus grande $\mathrm {GH} .$ On admet que la section $\mathrm {EF}$ est précédée par une sorte d’embouchure, de manière que les filets de fluide arrivent tous à cette section dans des directions parallèles à l’axe $\mathrm {MN} .$ En conservant les dénominations du n^o 4, on représentera par $\mathrm {A}$ l’aire de la section $\mathrm {EF} \,;$