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1° Quand on fait croître le coefficient commun K, en augmentant la vitesse de rotation, la distance à l’axe, ou en diminuant la température, les accroissements de $\varphi$ et $\varphi ^{\prime }$ sont dans le rapport

${\frac {d\,\varphi ^{\prime }}{q\,\varphi }}\ =\ {\sqrt {\frac {m^{\prime }}{m}}}\,e^{(m^{\prime }-m)\mathrm {K^{\prime }} }$.

Pour un même gaz ($m$ et $m^{\prime }$ constants), ce rapport croît rapidement avec la valeur de K.

2° Quand on conserve à K une valeur constante et que l’on fait croître ($m$ en laissant constante la différence $m^{\prime }-m$, les limites supérieures s’accroissent de ${\frac {\mathrm {K} \,dm}{\sqrt {2m}}}$ et ${\frac {\mathrm {K} \,dm}{\sqrt {2m^{\prime }}}}$ et l’on trouve :

${\frac {d\,\varphi ^{\prime }}{q\,\varphi }}\ =\ {\sqrt {\frac {m^{\prime }}{m}}}\,e^{(m^{\prime }-m)\mathrm {K^{\prime }} }\ =\ r\,{\sqrt {\frac {m}{m^{\prime }}}}$ où r est constant.

Comme $m\ {\big \langle }\ m^{\prime }\quad {\frac {d\,\varphi ^{\prime }}{q\,\varphi }}\ {\big \langle }\ r$. Quand $m$ croît, ${\frac {m}{m^{\prime }}}$, tend vers 1 et ${\frac {d\,\varphi ^{\prime }}{q\,\varphi }}$ vers r. Pour $m\ =\ 0,\;\varphi \ =\ 0,\;\varphi ^{\prime }\ =\ \varphi _{0}$. Pour de grandes valeurs de $m,\;\varphi ^{\prime }$ est de la forme $r\,\varphi -b$ où b est une constante, par conséquent le rapport ${\frac {\varphi ^{\prime }}{\varphi }}$ tend vers la limite r.

Dans le cas d’un tube fermé de longueur L sans capacité additionnelle, les concentrations au centre s’obtiennent en écrivant

$\mathrm {NL} \ =\ {\frac {n_{0}}{\omega }}\,{\sqrt {\frac {\mathrm {2RT} }{m}}}\,(\mathrm {J} -a)$

$\mathrm {N^{\prime }L} \ =\ {\frac {n_{0}^{\prime }}{\omega }}\,{\sqrt {\frac {\mathrm {2RT} }{m^{\prime }}}}\,(\mathrm {J^{\prime }} -a^{\prime })$

où $a,\ a^{\prime }$ sont les valeurs des intégrales $\varphi$ et $\varphi ^{\prime }$ pour l’origine du tube $(\rho \ =\ \lambda )$, $\mathrm {J}$ et $\mathrm {J^{\prime }}$ les valeurs relatives à l’extrémité du tube $(\rho \ =\ l)$, et $\omega \mathrm {L} \ =\ v-v_{\lambda }$. On déduit de là $n_{0}$ et $n_{0}^{\prime }$ ainsi que le rapport ${\frac {n_{0}^{\prime }}{n_{0}}}$.

${\frac {n_{0}^{\prime }}{n_{0}}}\ =\ \mathrm {\frac {N^{\prime }}{N}} \,{\sqrt {\frac {m^{\prime }}{m}}}\,{\frac {\mathrm {J} -a}{\mathrm {J^{\prime }} -a^{\prime }}}$,

$a$ et $a^{\prime }$ jouent par rapport à $\mathrm {J}$ et $\mathrm {J^{\prime }}$ le rôle de termes correctifs résultant de ce que le tube ne peut commencer à l’axe. Ces termes peuvent être négligés quand le rapport $\left({\frac {\lambda }{l}}\right)$ est petit par rapport à 1. Remarquons que