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$n_{0}$ et $n_{0}^{\prime }$ ne sont pas des concentrations réellement existantes, mais celles qui existeraient sur l’axe si le tube se prolongeait jusque là. Les concentrations au début du tube sont celles pour $\rho \ =\ \lambda$

$n_{\lambda }\ =\ n_{0}\,e^{\frac {mv_{\lambda }^{2}}{2\mathrm {RT} }}\qquad n_{\lambda }^{\prime }\ =\ n_{0}\,e^{\frac {m^{\prime }v_{\lambda }^{2}}{2\mathrm {RT} }}$

et les proportions des deux espèces de molécules à l’origine du tube se déduisent des formules :

$x_{\lambda }\ =\ {\frac {1}{1+{\frac {n_{0}^{\prime }}{n_{0}}}\,e^{\frac {(m^{\prime }-m)\,v_{\lambda }^{2}}{\mathrm {2RT} }}}}\qquad y_{\lambda }\ =\ {\frac {{\frac {n_{0}^{\prime }}{n_{0}}}\,e^{\frac {(m^{\prime }-m)\,v_{\lambda }^{2}}{\mathrm {2RT} }}}{1+{\frac {n_{0}^{\prime }}{n_{0}}}\,e^{\frac {(m^{\prime }-m)\,v_{\lambda }^{2}}{\mathrm {2RT} }}}}$

À l’extrémité du tube on trouve de même les concentrations $n_{1}$ et $n_{1}^{\prime }$ ainsi que les proportions de molécules $x_{1}$ et $y_{1}$ en remplaçant dans les formules précédentes $v_{\lambda }$ par $v_{t}$.

Comme les molécules $m^{\prime }$ sont en déficit au voisinage de l’axe et en excès à la périphérie, il existe une valeur de $\rho$ où le gaz a la même composition qu’avant la rotation. Ceci a lieu pour

$\mathrm {\frac {N^{\prime }}{N}} \ =\ {\frac {n_{0}^{\prime }}{n_{0}}}\,e^{\frac {(m^{\prime }-m)\,\omega ^{2}\,\rho ^{2}}{\mathrm {2RT} }}\qquad {\frac {\rho ^{2}}{l^{2}}}\ =\ {\frac {\mathrm {2RT} }{(m^{\prime }-m)\,v_{l}^{2}}}\,\operatorname {Log} \left({\sqrt {\frac {m}{m^{\prime }}}}\,{\frac {\mathrm {J^{\prime }} -a^{\prime }}{\mathrm {J} -a}}\right)$.

La valeur de ${\frac {\rho }{l}}$ ainsi trouvée est fonction seulement de $z\ =\ v_{l}\,{\sqrt {\frac {m}{\mathrm {2RT} }}}$ et $z^{\prime }\ =\ v_{l}\,{\sqrt {\frac {m^{\prime }}{\mathrm {2RT} }}}$ (en négligeant les termes correctifs $a$ et $a^{\prime }$). Pour un même gaz ${\frac {\rho }{l}}$ ne dépend donc que de ${\frac {v^{2}}{\mathrm {RT} }}$ dont il est une fonction croissante. On peut montrer que pour de faibles valeurs de ce paramètre (vitesse de rotation faible ou température élevée) ${\frac {\rho ^{2}}{l^{2}}}$ tend vers une valeur limite ${\frac {1}{3}}$ quels que soient $m$ et $m^{\prime }$, tandis que pour de fortes valeurs (rotation rapide) ${\frac {\rho ^{2}}{l^{2}}}$ se rapproche de 1. En admettant $v\ =\ 10^{5}\,\mathrm {\frac {cm}{sec}}$ et $T\ =\ 290^{\circ }$, ${\frac {\rho }{l}}$ a une valeur élevée : 0,86 dans le cas du néon et 0,93 dans le cas du gaz HCl. Il en résulte que la séparation porte surtout sur la région voisine de l’axe.