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Les pressions du gaz au centre et à la périphérie se calculent au moyen des mêmes variables. Les pressions partielles des deux gaz $p_{\lambda }$ et $p_{\lambda }^{\prime }$ pour $\rho \ =\ \lambda$ sont données par les formules

${\frac {p_{\lambda }}{\mathrm {P} }}\ =\ (v_{l}-v_{\lambda })\,{\frac {e^{\frac {mv_{\lambda }^{2}}{\mathrm {2RT} }}}{\mathrm {J} -a}}\qquad {\frac {p_{\lambda }^{\prime }}{\mathrm {P^{\prime }} }}\ =\ (v-v_{\lambda })\,{\frac {e^{\frac {m^{\prime }v_{\lambda }^{2}}{\mathrm {2RT} }}}{\mathrm {J^{\prime }} -a^{\prime }}}$

où $\mathrm {P}$ et $\mathrm {P^{\prime }}$ sont les pressions partielles des gaz dans le tube avant la rotation. Pour les pressions $p_{l}$ et $p$ à l’extrémité périphérique du tube on trouve

$p_{l}\ =\ p_{\lambda }\,e^{{\frac {m}{\mathrm {2RT} }}(v_{l}^{2}-v_{\lambda }^{2})}\qquad p_{l}^{\prime }\ =\ p_{\lambda }^{\prime }\,e^{{\frac {m^{\prime }}{\mathrm {2RT} }}(v_{l}-v_{\lambda })}$

Les pressions totales $\pi _{\lambda }$ et $\pi _{l}$, sont les sommes des pressions partielles.

${\frac {\pi _{l}}{\pi _{\lambda }}}\ =\ {\frac {p_{l}+p_{l}^{\prime }}{p_{\lambda }+p_{\lambda }^{\prime }}}\ =\ (x_{\lambda }+r_{\lambda }^{\prime }y_{\lambda })\,e^{{\frac {m}{\mathrm {2RT} }}(v_{l}^{2}-v_{\lambda }^{2})}$

en désignant par $r_{\lambda }^{\prime }$ le coefficient d’enrichissement des molécules $m^{\prime }$ par rapport aux molécules $m$ entre les extrémités du tube

$r_{\lambda }^{\prime }\ =\ {\frac {n_{l}^{\prime }}{n^{\prime }}}\ :\ {\frac {n_{\lambda }^{\prime }}{n_{\lambda }}}\ =\ e^{\frac {(m^{\prime }-m)\,(v_{l}^{2}-v_{\lambda })}{\mathrm {2RT} }}$.

Pour utiliser la séparation il serait nécessaire de partager le gaz dans le tube tournant, pendant la rotation même et après établissement d’équilibre, en portions de composition inégale. Cette opération ne serait pas sans difficulté. En la supposant réalisée, on ne peut tirer parti du coefficient d’enrichissement $r_{\lambda }^{\prime }$, car la séparation porte sur des volumes finis. Supposons la séparation faite en deux portions, par une cloison établie à la dis tance $\rho$ de l’axe. Si nous désignons par $q$ et $q^{\prime }$ les nombres de molécules $m$ et $m^{\prime }$ contenues entre les distances $\lambda$ et $\rho$, par $\mathrm {Q}$ et $\mathrm {Q^{\prime }}$ les nombres totaux entre $\lambda$ et $l$ le coefficient d’enrichissement moyen qui intervient dans l’expérience est

$r_{m}\ =\ {\frac {\mathrm {Q^{\prime }} -q^{\prime }}{\mathrm {Q} -q}}\,{\frac {q}{q^{\prime }}}\ =\ {\frac {\mathrm {J^{\prime }-\varphi ^{\prime }} }{\mathrm {J} -\varphi }}\ {\frac {\varphi -a}{\varphi ^{\prime }-a^{\prime }}}$.

La valeur maximum de ce coefficient est atteinte pour de petites valeurs de $\rho$, quand la portion de gaz prélevée au centre est faible et que le gaz restant a une composition approximativement normale ; cette valeur maximum