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 Les corrections sont expliquées en page de discussion

IONISATION DES GAZ

en s’efforçant de la corriger convenablement.

Il n’est pas douteux, d’abord, que le produit $6\pi azv$ ne peut exprimer exactement la force de frottement appliquée, pour la vitesse $v$, à un sphérule microscopique en mouvement dans un gaz. Cette expression était valable pour les liquides (61), mais dans ce cas le rayon $a$ était très grand par rapport au libre parcours moyen $\mathrm {L}$ des molécules du fluide, tandis que dans les gaz, il est du même ordre de grandeur. Le frottement s’en trouve diminué, ce que l’on comprend en songeant que si $\mathrm {L}$ devenait très grand, c’est-à-dire s’il n’y avait plus de gaz, il n’y aurait plus de frottement du tout, alors que la formule indique un frottement indépendant de la pression^[1]. Une théorie plus complète due à Cunningham, conduit alors à prendre, comme valeur de la force de frottement, $6\pi azv$ divisé par

$1+1{,}63\,{\frac {\mathrm {L} }{a}}{\frac {1}{2-f}}$,

$f$ étant le rapport du nombre des chocs de molécules suivis de réflexion régulière (chocs élastiques) au nombre total des chocs subis par le sphérule.

Millikan s’est borné à admettre que la force de frottement devait être de la forme

${\frac {6\pi azv}{1+\alpha {\dfrac {\mathrm {L} }{a}}}}$,

et il a cherché à déterminer la constante $\alpha$ par la

1. Comparer 46, note 2.

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