représente ici la vitesse de la marée que nous appelions au no 106)[1].
Nous nous proposons de chercher l’action de la Terre, ainsi déformée par la marée (16), sur un corps extérieur. Pour fixer les idées, nous supposerons que la marée (16) est produite par le Soleil et nous chercherons les perturbations que cette marée solaire (16) fait subir au mouvement de la Lune.
Les quantités sont donc relatives au Soleil. Nous appellerons
les mêmes quantités relatives à la Lune. Comme nous cherchons l’action, sur l’orbite de la Lune, du bourrelet soulevé par la
marée solaire à la surface de la Terre, nous introduirons une fonction
perturbatrice qui sera le potentiel dû à l’attraction de ce bourrelet.
fig.31.
Soit la distance de la Lune L à l’élément du bourrelet (fig. 31).
Nous aurons alors
l’intégrale étant étendue à toute la surface de la sphère terrestre.
Nous pouvons développer comme nous avons développé au no 104 (p. 144) et écrire
étant respectivement des fonctions sphériques d’ordre 0, 1, 2, par rapport aux coordonnées du lieu géographique A.
- ↑ Rappelons que l’angle est très petit et peut être confondu avec sa tangente ou son sinus (no 107)).