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des droites électriques sont supposées dans les plans $z=\pm l$ équidistants du plan des $xy),$ située dans ce plan, ses composantes ont pour expression ${\tfrac {d\Psi }{dx}},$ ${\tfrac {d\Psi }{dy}}\ ;$ elle est due à la charge du cylindre $\Omega$ et à la surface $\mathrm {C} .$ Cette force peut donc être regardée comme la résultante de deux autres, l’une due à la charge de $\mathrm {G}$ et dont les composantes seront :

${\frac {d\Psi '}{dx}}\quad {\frac {d\Psi '}{dy}}\quad {\frac {d\log 2{\sqrt {l^{2}-z^{2}}}}{dz}},$

Si le point $\mathrm {M}$ est dans le plan des $xy,$ la troisième composante s’annule. La seconde force due à $\Omega$ a pour composantes :

${\frac {d\Psi ''}{dx}}\quad {\frac {d\Psi ''}{dy}}\quad -{\frac {d\log 2{\sqrt {l^{2}-z^{2}}}}{dz}}.$

Le second terme du potentiel de $\Omega$ ne dépend pas non plus de $x$ et de $y.$

Dans le plan des $xy,$ la troisième composante s’annule encore, et nous avons deux forces dont les trois composantes sont respectivement :

${\frac {d\Psi '}{dx}}\quad {\frac {d\Psi '}{dy}}\quad 0$

et

${\frac {d\Psi ''}{dx}}\quad {\frac {d\Psi ''}{dy}}\quad 0\ ;$

près du point $\mathrm {G}$ cette dernière devient très grande. La première reste finie et, d’après le numéro précédent, en la faisant tourner de 90 degrés, on obtiendra la vitesse du point $\mathrm {G} .$

100. Trajectoire du point $\mathrm {G} .$ — Pour trouver cette trajectoire, ou plutôt une de ses principales propriétés, car il