Ayant adouci dans le même tuyau l’évasement conique DFJG · · · 30″
Par le tuyau de la fig. 9 · · · · · 32″,5
Par le tuyau conique de la forme de la fig. 10 · · · 27″,5.
On demandera peut-être, si dans l’intérieur du tuyau cylindrique simple KLV de la fig. 6, il y a la même augmentation de vitesse, et la même contraction de veine, que dans le tuyau composé de la fig. 5 ? En raisonnant sur les principes que nous avons établi, je pense 1o. que dans la tranche KL de la fig. 6, il y a la même augmentation de vitesse, que nous avons vu (Prop. 2) avoir lieu dans la tranche AC de la fig. 5. La direction des particules fluides qui passent par ces deux tranches doit être la même dans les deux cas, puisque cette direction ne peut dépendre que de l’impulsion reçue dans l’intérieur du réservoir, qui est la même pour les deux cas. 2o. Dans la fig. 6 les particules fluides, après avoir passé par la tranche KL, commencent tout de suite à éprouver l’effet de la communication latérale du mouvement ; elles doivent donc dévier latéralement par la courbe Lxz, avant de parvenir au rétrécissement qu’elles prennent en DF (fig. 5), et qu’elles prennent aussi dans
