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première partie. — la relativité restreinte.

masse corrélative d’un changement de vitesse et la variation de l’énergie cinétique d’un point matériel ou d’un corps.

Nous allons montrer que cette relation, qui vient d’être établie dans le cas particulier de l’énergie cinétique d’un mobile, doit être considérée comme générale et doit s’appliquer à toute énergie, quelle que soit sa forme.

De plus, nous serons conduits à annuler la constante de l’équation (14-9) généralisée.

1^o Masse de l’énergie rayonnante. — Considérons un train d’ondes planes tombant normalement sur une surface noire $\mathrm {S} .$ Soit $d\mathrm {W}$ l’énergie absorbée pendant le temps $dt,$ exerçant pendant ce temps une pression $p$ égale à la densité $\rho$ de l’énergie. Cette énergie $d\mathrm {W} ,$ à l’origine du temps, était contenue dans le volume $\mathrm {S} c\,dt:$

$p=\rho ={\frac {d\mathrm {W} }{\mathrm {S} c\,dt}}\cdot$

Elle a communiqué au corps absorbant une impulsion

$d\mathrm {G} =\mathrm {F} \,dt=p\mathrm {S} \,dt={\frac {d\mathrm {W} }{c}}.$

L’énergie rayonnante $d\mathrm {W}$ possède donc une quantité de mouvement

(16-9)

$d\mathrm {G} ={\frac {d\mathrm {W} }{c}},$

et, puisque sa vitesse est $c,$ on peut la considérer comme possédant une masse maupertuisienne ${\frac {d\mathrm {W} }{c^{2}}}.$ On a donc, pour l’énergie rayonnante,

$mc^{2}=\mathrm {W} .$

C’est la même équation que dans le cas de l’énergie cinétique d’un mobile (14-9) avec une constante nulle.

2^o Un corps qui rayonne éprouve une perte de masse égale à la masse ${\frac {\mathrm {W} }{c^{2}}}$ de l’énergie rayonnée $\mathrm {W} .$ — Nous traiterons seulement le cas suivant : nous supposons qu’une lame plane, normale à $\mathrm {O} x,$ rayonne par ses deux faces, avec la même inten-